Плоская электромагнитная волна с частотой f распространяется в безграничной реальной среде с диэлектрической проницаемостью , магнитной

Дано:

Решение:

Определим относительную магнитную проницаемость , следовательно,. Магнитная постоянная . Электрическая постоянная . Определим круговую частоту гармонических колебаний  . 1) Определим, к какому типу относится данная среда на заданной частоте. Тангенс угла диэлектрических потерь равен а tg  tg Так как  , среда является проводящей. 2) Рассчитаем фазовый набег волны на расстоянии, равном глубине проникновения ∆0 . Фазовый набег волны реал[2] где- длина волны, м; реал  - реальная длина волны, м- фазовая постоянная  [3] Следовательно, фазовый набег волны Ф будет равенреал . Длина волны  равна (по условию задачи) глубине проникновения коэффициент затухания равен(5.16) [3] Подставим вместо значений  а соответственно произведения , получим: рад (рад / ) Глубина проникновения равна Определяем фазовый набег волны рад 3) Рассчитаем отношение фазовой скорости в реальной среде к фазовой скорости в идеальной среде с теми же значениями диэлектрической и магнитной проницаемости. Фазовая скорость в идеальной среде определяетсягде с – фазовая скорость электромагнитной волны в вакууме (скорость света), . Фазовая скорость в реальной среде определяется  Подставляя значения, вычисленные ранее, получаем Находим отношение скоростей 4) Вычислим значение амплитуды напряжённости магнитного поля в точке с координатами z, равной длине волны в реальной среде. Определим характеристическое волновое сопротивление 5) Вычислим значение активной составляющей вектора Пойнтинга в точке с координатой z, равной длине волны в реальной среде. ) 6) Вычислим рабочее ослабление волны на отрезке, равном длине волны в реальной среде. Ослабление волны определяется по формуле  7) Построим график зависимости амплитуды напряжённости электрического поля от координаты z в интервале